高二物理課件人教選修三 磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷的作用1

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歡迎進(jìn)入物理課堂 7 6磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷的作用 7 6 1帶電粒子在磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng) 說(shuō)明 1 洛倫茲力F的方向垂直于v和B所確定的平面 2 洛倫茲力F不能改變帶電粒子速度v的大小 只能改變其運(yùn)動(dòng)方向 1 運(yùn)動(dòng)方向與磁場(chǎng)方向平行 0 F 0 結(jié)論 帶電粒子做勻速直線運(yùn)動(dòng) 周期 頻率 帶電粒子做勻速圓周運(yùn)動(dòng) 其周期和頻率與速度無(wú)關(guān) 結(jié)論 2 運(yùn)動(dòng)方向與磁場(chǎng)方向垂直 運(yùn)動(dòng)方程 3 運(yùn)動(dòng)方向沿任意方向 半徑 周期 螺距 結(jié)論 螺旋運(yùn)動(dòng) 勻速直線運(yùn)動(dòng) 勻速圓周運(yùn)動(dòng) 7 6 3電磁場(chǎng)控制帶電粒子運(yùn)動(dòng)的實(shí)例 1 速度選擇器 2 湯姆孫實(shí)驗(yàn) 電子動(dòng)能 電子束打在屏幕中央的條件 電子的比荷 電子的質(zhì)量 3 霍耳效應(yīng) 1879年 霍爾 E H Hall 1855 1936 發(fā)現(xiàn) 把一載流導(dǎo)體放在磁場(chǎng)中時(shí) 如果磁場(chǎng)方向與電流方向垂直 則在與磁場(chǎng)和電流兩者垂直的方向上出現(xiàn)橫向電勢(shì)差 這一現(xiàn)象稱(chēng)為霍耳效應(yīng) 這電勢(shì)差稱(chēng)為霍耳電勢(shì)差 動(dòng)態(tài)平衡時(shí) RH稱(chēng)為霍耳系數(shù) 霍耳系數(shù)RH與載流子密度n成反比 在金屬中 由于載流子密度很大 因此霍耳系數(shù)很小 相應(yīng)霍耳效應(yīng)也很弱 而在一般半導(dǎo)體中 載流子密度n較小 因此霍耳效應(yīng)也較明顯 令 如果載流子帶正電荷 則 4 質(zhì)譜儀 質(zhì)譜儀是研究物質(zhì)同位素的儀器 N 為粒子源 P 為速度選擇器 7 7磁場(chǎng)對(duì)載流導(dǎo)線的作用 7 7 1載流導(dǎo)線在磁場(chǎng)中受的力 設(shè) 載流子數(shù)密度n 電流元截面積S 電流元中的電子數(shù)nSdl 載流子電荷量q 作用在電流元上的作用力 安培定律 安培力 磁場(chǎng)對(duì)電流的作用力 安培力的基本計(jì)算公式 例1計(jì)算長(zhǎng)為L(zhǎng)的載流直導(dǎo)線在均勻磁場(chǎng)B中所受的力 解 例2無(wú)限長(zhǎng)直載流導(dǎo)線通有電流I1 在同一平面內(nèi)有長(zhǎng)為L(zhǎng)的載流直導(dǎo)線 通有電流I2 如圖所示 求長(zhǎng)為L(zhǎng)的導(dǎo)線所受的磁場(chǎng)力 解 平行電流間的相互作用 單位長(zhǎng)度受力 電流單位 安培 的定義 設(shè) I1 I2 1A a 1m 單位長(zhǎng)度導(dǎo)線受到的磁場(chǎng)力 兩平行長(zhǎng)直導(dǎo)線相距1m 通過(guò)大小相等的電流 如果這時(shí)它們之間單位長(zhǎng)度導(dǎo)線受到的磁場(chǎng)力正好是2 10 7N m時(shí) 就把兩導(dǎo)線中所通過(guò)的電流定義為 1安培 7 7 2載流線圈在磁場(chǎng)中所受的磁力矩 結(jié)論 平面載流線圈在均勻磁場(chǎng)中所受的安培力的矢量和為零 磁場(chǎng)對(duì)線圈作用的磁力偶矩大小 為線圈面積 N匝線圈 線圈磁矩 線圈所受磁力偶矩 注意 上式對(duì)均勻磁場(chǎng)中任意形狀的平面載流線圈都適用 力偶臂 討論 1 0 時(shí) M 0 線圈處于穩(wěn)定平衡狀態(tài) 2 90 時(shí) M Mmax NBIS 3 180 時(shí) M 0 線圈處于非穩(wěn)定平衡狀態(tài) 載流線圈在磁場(chǎng)中轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)磁場(chǎng)力的功 力矩的功 磁力矩 例4有一半徑為R的閉合載流線圈 通過(guò)電流I 今把它放在均勻磁場(chǎng)中 磁感應(yīng)強(qiáng)度為B 其方向與線圈平面平行 求 1 以直徑為轉(zhuǎn)軸 線圈所受磁力矩的大小和方向 2 在力矩作用下 線圈轉(zhuǎn)過(guò)90 力矩做了多少功 解 解法一 作用力垂直于線圈平面 力矩的功 力矩 解法二 線圈轉(zhuǎn)過(guò)90 時(shí) 磁通量的增量為 7 8磁介質(zhì) 7 8 1物質(zhì)的磁性 當(dāng)一塊介質(zhì)放在外磁場(chǎng)中將會(huì)與磁場(chǎng)發(fā)生相互作用 產(chǎn)生一種所謂的 磁化 現(xiàn)象 介質(zhì)中出現(xiàn)附加磁場(chǎng) 我們把這種在磁場(chǎng)作用下磁性發(fā)生變化的介質(zhì)稱(chēng)為 磁介質(zhì) 設(shè) 外場(chǎng)的磁感應(yīng)強(qiáng)度為B0 介質(zhì)磁化后的附加磁場(chǎng)為B 磁介質(zhì)中的磁感應(yīng)強(qiáng)度 相對(duì)磁導(dǎo)率 令 0 r稱(chēng)為磁導(dǎo)率 真空螺線管的磁場(chǎng) 介質(zhì)螺線管的磁場(chǎng) 四類(lèi)磁介質(zhì) 1 順磁性介質(zhì) 介質(zhì)磁化后呈弱磁性 附加磁場(chǎng)B 與外場(chǎng)B0同向 B B0 r 1 2 抗磁性介質(zhì) 介質(zhì)磁化后呈弱磁性 附加磁場(chǎng)B 與外場(chǎng)B0反向 B B0 r 1 3 鐵磁性介質(zhì) 介質(zhì)磁化后呈強(qiáng)磁性 附加磁場(chǎng)B 與外場(chǎng)B0同向 B B0 r 1 4 完全抗磁體 r 0 B 0 磁介質(zhì)內(nèi)的磁場(chǎng)等于零 如超導(dǎo)體 分子磁矩順磁質(zhì)和抗磁質(zhì)的磁化 近代科學(xué)實(shí)踐證明 組成分子或原子中的電子 不僅存在繞原子核的軌道運(yùn)動(dòng) 還存在自旋運(yùn)動(dòng) 這兩種運(yùn)動(dòng)都能產(chǎn)生磁效應(yīng) 把分子或原子看作一個(gè)整體 分子或原子中各電子對(duì)外產(chǎn)生磁效應(yīng)的總和 可等效于一個(gè)圓電流 稱(chēng)為 分子電流 分子電流的磁矩稱(chēng)為 分子磁矩 表示為 1 順磁質(zhì) 特點(diǎn) 存在分子固有磁矩 無(wú)外磁場(chǎng) 外磁場(chǎng)中 2 抗磁質(zhì) 特點(diǎn) 分子固有磁矩等于零 因此不存在順磁效應(yīng) 結(jié)論 注意 在抗磁質(zhì)和順磁質(zhì)中都會(huì)存在抗磁效應(yīng) 只是抗磁效應(yīng)與順磁效應(yīng)相比較要小得多 因此在順磁質(zhì)中 抗磁效應(yīng)被順磁效應(yīng)所掩蓋 附加電子磁矩的方向總是和外磁場(chǎng)方向相反 由于分子中每一個(gè)運(yùn)動(dòng)電子都要產(chǎn)生與外磁場(chǎng)反向的附加磁矩 分子中各電子附加磁矩的矢量和即為分子的附加磁矩 磁介質(zhì)中大量分子的附加磁矩在宏觀上對(duì)外顯示出磁效應(yīng) 這一磁效應(yīng)與外磁場(chǎng)方向相反 我們把它稱(chēng)為 抗磁效應(yīng) 7 8 2磁化強(qiáng)度與磁化電流 1 磁化強(qiáng)度 為了反映磁化程度的強(qiáng)弱 引入 磁化強(qiáng)度矢量 磁化強(qiáng)度 磁介質(zhì)中某一點(diǎn)處單位體積內(nèi)分子磁矩的矢量和 單位 2 磁化電流 以長(zhǎng)直螺線管為例 介質(zhì)磁化以后 由于分子磁矩的有序排列 其宏觀效果是在介質(zhì)橫截面邊緣出現(xiàn)環(huán)形電流 這種電流稱(chēng)為 磁化電流 Is 磁化電流與傳導(dǎo)電流的區(qū)別 磁化電流是分子電流規(guī)則排列的宏觀反映 并不伴隨電荷的定向運(yùn)動(dòng) 不產(chǎn)生熱效應(yīng) 而傳導(dǎo)電流是由大量電荷做定向運(yùn)動(dòng)而形成的 磁化電流面密度 介質(zhì)表面單位長(zhǎng)度上的磁化電流 磁化強(qiáng)度矢量 結(jié)論 磁化強(qiáng)度在數(shù)值上等于磁化電流面密度 它們之間的關(guān)系由右手螺旋法則確定 結(jié)論 磁化強(qiáng)度沿閉合回路的環(huán)路積分 等于穿過(guò)回路所包圍面積的磁化電流 7 8 3磁介質(zhì)中的磁場(chǎng)磁場(chǎng)強(qiáng)度 磁介質(zhì)在磁化后 由于外磁場(chǎng)和附加磁場(chǎng)都屬于渦旋場(chǎng) 因此 在有磁介質(zhì)存在時(shí) 磁場(chǎng)中的高斯定理仍成立 1 有介質(zhì)存在時(shí)的高斯定理 2 有介質(zhì)存在時(shí)的安培環(huán)路定理 定義 磁場(chǎng)強(qiáng)度 存在磁介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)路定理 系數(shù) m稱(chēng)為 磁化率 結(jié)論 磁場(chǎng)強(qiáng)度沿任一閉合回路的環(huán)路積分 等于閉合回路所包圍并穿過(guò)的傳導(dǎo)電流的代數(shù)和 在形式上與磁介質(zhì)中的磁化電流無(wú)關(guān) 令 稱(chēng)為磁介質(zhì)的 相對(duì)磁導(dǎo)率 令 稱(chēng)為磁導(dǎo)率 1 在真空中 2 在順磁質(zhì)中 3 在抗磁質(zhì)中 例5一半徑為R1的無(wú)限長(zhǎng)圓柱形直導(dǎo)線 外面包一層半徑為R2 相對(duì)磁導(dǎo)率為 r的圓筒形磁介質(zhì) 通過(guò)導(dǎo)線的電流為I0 求磁介質(zhì)內(nèi)外磁場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度的分布 解 7 8 4鐵磁質(zhì) 鐵磁質(zhì)是一種強(qiáng)磁質(zhì) 磁化后的附加磁感應(yīng)強(qiáng)度遠(yuǎn)大于外磁場(chǎng)的磁感應(yīng)強(qiáng)度 因此用途廣泛 鐵 鈷 鎳以及許多合金都屬于鐵磁質(zhì) 1 磁滯回線 Oa 起始磁化曲線 Hs 飽和磁場(chǎng)強(qiáng)度 Br 剩余磁感應(yīng)強(qiáng)度 Hc 矯頑力 鐵磁質(zhì)的特點(diǎn) 能產(chǎn)生非常強(qiáng)的附加磁場(chǎng)B 甚至是外磁場(chǎng)的千百倍 而且與外場(chǎng)同方向 B和H呈非線性關(guān)系 不是一個(gè)恒量 高 值 磁滯現(xiàn)象 B的變化落后于H的變化 鐵磁質(zhì)的分類(lèi) 軟磁材料 磁滯回線細(xì)而窄 矯頑力小 磁滯損耗小 容易磁化 容易退磁 適用于交變磁場(chǎng) 如制造電機(jī) 變壓器等的鐵心 硬磁材料 磁滯回線較寬 剩余磁感應(yīng)強(qiáng)度和矯頑力都比較大 適合于制造永磁體 矩磁材料 磁滯回線接近于矩形 剩余磁感應(yīng)強(qiáng)度Br接近于飽和磁感應(yīng)強(qiáng)度Bs 適合于制作記錄磁帶及計(jì)算機(jī)的記憶元件 2 磁疇 鐵磁質(zhì)內(nèi)部相鄰原子的磁矩會(huì)在一個(gè)微小的區(qū)域內(nèi)形成方向一致 排列非常整齊的 自發(fā)磁化區(qū) 稱(chēng)為磁疇 磁疇大小 每個(gè)磁疇所含分子數(shù) 鐵磁質(zhì)在外磁場(chǎng)中的磁化過(guò)程主要為疇壁的移動(dòng)和磁疇內(nèi)磁矩的轉(zhuǎn)向 自發(fā)磁化方向逐漸轉(zhuǎn)向外磁場(chǎng)方向 磁疇轉(zhuǎn)向 直到所有磁疇都沿外磁場(chǎng)方向整齊排列時(shí) 鐵磁質(zhì)就達(dá)到磁飽和狀態(tài) 鐵的居里點(diǎn) T 1040K鎳的居里點(diǎn) T 631K 同學(xué)們 來(lái)學(xué)校和回家的路上要注意安全 同學(xué)們 來(lái)學(xué)校和回家的路上要注意安全