電磁場(chǎng)與電磁波 習(xí)題答案.doc

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1、第九章 導(dǎo)行電磁波重點(diǎn)和難點(diǎn)本章應(yīng)以矩形波導(dǎo)為重點(diǎn),介紹導(dǎo)波系統(tǒng)的傳輸特性。介紹幾種常用導(dǎo)波系統(tǒng)時(shí),應(yīng)著重介紹傳輸?shù)牟ㄐ徒Y(jié)構(gòu)和使用的頻率范圍。若有實(shí)物,可帶入教室向?qū)W生展示。介紹矩形波導(dǎo)中的電磁波時(shí),應(yīng)著重講解求解方法、傳播特性以及波導(dǎo)中的電磁場(chǎng)分布。傳播特性中的多模特性、截止波長(zhǎng)及波導(dǎo)波長(zhǎng)等概念應(yīng)為重點(diǎn)。通過(guò)矩形波導(dǎo)中的TE10波的分析進(jìn)一步說(shuō)明波導(dǎo)中的場(chǎng)分布,波導(dǎo)壁上的電流分布,波導(dǎo)波長(zhǎng)和工作波長(zhǎng)之間的關(guān)系,以及波導(dǎo)中的相速和能速之間的關(guān)系。關(guān)于同軸線,著重介紹如何設(shè)計(jì)尺寸,抑制高次模。對(duì)于諧振腔,著重介紹多諧性及其應(yīng)用。群速及圓波導(dǎo)內(nèi)容可以根據(jù)學(xué)時(shí)適當(dāng)從簡(jiǎn)。重要公式直角坐標(biāo)系中橫向場(chǎng)的縱

2、向場(chǎng)表示:式中,。矩形波導(dǎo)中的TM波矩形波導(dǎo)中的TE波矩形波導(dǎo)中電磁波的傳播特性:截止傳播常數(shù):截止頻率:截止波長(zhǎng):矩形波導(dǎo)的尺寸:;相速:波導(dǎo)波長(zhǎng):TM波的波阻抗:TE波的波阻抗:矩形波導(dǎo)中的TE10波:場(chǎng)方程:截止波長(zhǎng):相速:波導(dǎo)波長(zhǎng):能速:群速:色散媒質(zhì)中窄帶信號(hào)的群速:矩形波導(dǎo)中的群速:圓柱坐標(biāo)系中橫向場(chǎng)的縱向場(chǎng)表示:圓波導(dǎo)中的TM波:圓波導(dǎo)中的TM波:圓波導(dǎo)中電磁波的傳播特性:TM波的截止傳播常數(shù):TE波的截止傳播常數(shù):圓波導(dǎo)的尺寸:矩形波導(dǎo)的最大傳輸功率:諧振腔:矩形諧振腔的諧振波長(zhǎng):矩形諧振腔的諧振頻率:同軸線的尺寸:題 解9-1 推導(dǎo)式(9-1-4)。解 已知在理想介質(zhì)中,無(wú)源

3、區(qū)內(nèi)的麥克斯韋旋度方程為, 令 , 則將上式代入旋度方程并考慮到,可得 整理上述方程,即可獲得式(9-1-4)。9-2 推導(dǎo)式(9-2-17)。解 對(duì)于波,。應(yīng)用分離變量法,令由于滿足標(biāo)量亥姆霍茲方程,得此式要成立,左端每項(xiàng)必須等于常數(shù),令;顯然,。由上兩式可得原式通解為根據(jù)橫向場(chǎng)與縱向場(chǎng)的關(guān)系式可得因?yàn)楣鼙谔庪妶?chǎng)的切向分量應(yīng)為零,那么,TE波應(yīng)該滿足下述邊界條件:;將邊界條件代入上兩式,得 故的通解為其余各分量分別為9-3 試證波導(dǎo)中的工作波長(zhǎng)、波導(dǎo)波長(zhǎng)與截止波長(zhǎng)之間滿足下列關(guān)系解 已知波導(dǎo)中電磁波的波長(zhǎng)為則 即9-4 已知空氣填充的矩形波導(dǎo)尺寸為,若工作頻率,給出可能傳輸?shù)哪J健H籼畛浣橘|(zhì)

4、以后,傳輸模式有無(wú)變化?為什么?解 當(dāng)內(nèi)部為空氣時(shí),工作波長(zhǎng)為,則截止波長(zhǎng)為那么,能夠傳輸?shù)碾姶挪úㄩL(zhǎng)應(yīng)滿足,若令,則k應(yīng)滿足。滿足此不等式的m,n數(shù)值列表如下:0.2512.25411.2523.2544.25由此可見,能夠傳輸?shù)哪J綖樘畛浣橘|(zhì)以后,已知介質(zhì)中的波長(zhǎng)為,可見工作波長(zhǎng)縮短,傳輸模式增多,因此除了上述傳輸模式外,還可能傳輸其它高次模式。9-5 已知矩形波導(dǎo)的尺寸為,若在區(qū)域中填充相對(duì)介電常數(shù)為的理想介質(zhì),在區(qū)域中為真空。當(dāng)TE10波自真空向介質(zhì)表面投射時(shí),試求邊界上的反射波與透射波。解 已知波導(dǎo)中沿軸傳輸?shù)牟ǖ碾妶?chǎng)強(qiáng)度為那么,反射波和透射波的電場(chǎng)強(qiáng)度可分別表示為;式中;考慮到邊界

5、上電場(chǎng)強(qiáng)度與磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量必須連續(xù)的邊界條件,因而在處,獲知根據(jù)波阻抗公式,獲知z 0區(qū)域中的波阻抗分別為將場(chǎng)強(qiáng)公式代入,得,;,根據(jù)上述邊界條件,得那么,處的反射系數(shù)及透射系數(shù)分別為;反射波與透射波的電場(chǎng)強(qiáng)度分別為;根據(jù),可得反射波的磁場(chǎng)強(qiáng)度為根據(jù),可得透射波的磁場(chǎng)強(qiáng)度9-6 試證波導(dǎo)中時(shí)均電能密度等于時(shí)均磁能密度,再根據(jù)能速定義,導(dǎo)出式(9-4-9)。解 在波導(dǎo)中任取一段,其內(nèi)復(fù)能量定理式(7-11-14)成立。考慮到波導(dǎo)為理想導(dǎo)電體,內(nèi)部為真空,因此內(nèi)部沒(méi)有能量損耗。因此式(7-11-14)變?yōu)橐驗(yàn)榱鬟M(jìn)左端面的能量應(yīng)該等于流出右端面的能量,故上式左端面積分為零,因而右端體積分為零。但

6、是右端被積函數(shù)代表能量,只可能大于或等于零,因此獲知已知能速的定義為,對(duì)于TE波,波導(dǎo)中平均能量密度為波導(dǎo)中能流密度平均值僅與場(chǎng)強(qiáng)的橫向分量有關(guān)。對(duì)于TE波,能流密度的平均值為波導(dǎo)中電場(chǎng)和磁場(chǎng)的橫向分量關(guān)系為將上述結(jié)果代入,求得TE波的能速為同理對(duì)于TM波也可或獲得同樣結(jié)果。9-7 試證波導(dǎo)中相速與群速的關(guān)系為解 根據(jù)群速的定義,對(duì)于波導(dǎo),。又知波導(dǎo)的相位常數(shù)與相速的關(guān)系為,則根據(jù)波導(dǎo)波長(zhǎng)與相位常數(shù)的關(guān)系,得則 9-8 推導(dǎo)式(9-6-3)解 將麥克斯韋旋度方程,在圓柱坐標(biāo)系中展開,得將代入上式,并考慮到,得;上式整理后,即可求得橫向分量的表示式為其中 9-9 推導(dǎo)式(9-6-18)解 對(duì)于T

7、E波,建立圓柱坐標(biāo)系,滿足的亥姆霍茲方程為令,代入上式,得令方程兩邊等于,獲得下述兩個(gè)常微分方程:其中的通解為由于隨角度的變化周期為2p,因此,必須為整數(shù)。即式中m = 1,2,3。考慮到圓波導(dǎo)具有旋轉(zhuǎn)對(duì)稱性,的坐標(biāo)軸可以任意確定,總可適當(dāng)選擇的坐標(biāo)軸,使上式中的第一項(xiàng)或第二項(xiàng)消失,因此,上式可表示為 的通解為考慮到圓波導(dǎo)中心處的場(chǎng)應(yīng)為有限,但時(shí),故常數(shù),即。因此的通解為那么,根據(jù)圓波導(dǎo)的橫向分量的縱向場(chǎng)分量表示式,即可求得各個(gè)分量的表示式。9-10 已知空氣填充的圓波導(dǎo)直徑,若工作頻率,給出可能傳輸?shù)哪J剑籼畛湎鄬?duì)介質(zhì)常數(shù)的介質(zhì)以后,再求可能傳輸?shù)哪J?。?當(dāng)圓波導(dǎo)內(nèi)為空氣時(shí),工作波長(zhǎng)為已

8、知TM波的截止波長(zhǎng)為,因此能夠傳輸?shù)哪J綄?duì)應(yīng)的第一類柱貝塞爾的根Pmn必須滿足下列不等式由教材表9-6-1可見,滿足上述條件的只有P01因此只有波存在。TE波的截止波長(zhǎng)為,那么能夠傳輸?shù)哪J綄?duì)應(yīng)的第一類柱貝塞爾的導(dǎo)數(shù)根必須滿足下列不等式由教材表9-6-2可見,滿足上述條件的只有和,因此只有和波可以傳輸。填充介電常數(shù)為理想介質(zhì)后,工作波長(zhǎng)為,則能夠傳輸?shù)腡M模式對(duì)應(yīng)的第一類柱貝塞爾的根Pmn必須滿足下列不等式由教材表9-6-1可見,滿足上述條件的模式為。能夠傳輸?shù)腡E模式對(duì)應(yīng)的第一類柱貝塞爾的導(dǎo)數(shù)根必須滿足下列不等式那么,由原書表9-6-2可見,滿足上述條件的模式為。9-11 當(dāng)比值為何值時(shí),工

9、作于主模的矩形波導(dǎo)中波導(dǎo)壁產(chǎn)生的損耗最???(指獲得最小衰減常數(shù))。解 當(dāng)矩形波導(dǎo)傳播波時(shí),其衰減常數(shù)為式中A僅與波導(dǎo)的參數(shù)有關(guān)。令,則求k的最小值問(wèn)題轉(zhuǎn)化為求函數(shù)的最小值問(wèn)題。由,得,解此方程,得若取,則。由于,則。故 不合理。應(yīng)取即得9-12 已知空氣填充的銅質(zhì)矩形波導(dǎo)尺寸為,工作于主模,工作頻率。試求: 截止頻率、波導(dǎo)波長(zhǎng)及衰減常數(shù); 當(dāng)場(chǎng)強(qiáng)振幅衰減一半時(shí)的距離。解 當(dāng)工作于主模波時(shí),則截止頻率為波導(dǎo)波長(zhǎng)為因矩形波導(dǎo)為空氣填充,故僅需考慮波導(dǎo)壁產(chǎn)生的衰減,則衰減常數(shù)為對(duì)于銅制波導(dǎo),波導(dǎo)壁表面電阻,則設(shè)場(chǎng)強(qiáng)衰減一半時(shí)的距離為d,由,求得9-13 已知空氣填充的銅質(zhì)圓波導(dǎo)直徑,工作于主模,工作

10、頻率,試求, 截止頻率、波導(dǎo)波長(zhǎng)及衰減常數(shù); 當(dāng)場(chǎng)強(qiáng)衰減一半的距離。解 當(dāng)圓波導(dǎo)工作于主模波時(shí),則截止頻率為波導(dǎo)波長(zhǎng)為由于波導(dǎo)是空氣填充,因此只需考慮波導(dǎo)壁的損耗。根據(jù)衰減常數(shù)的定義,求得其中波導(dǎo)壁表面電阻波數(shù)傳播常數(shù)截止傳播常數(shù),那么,求得設(shè)場(chǎng)強(qiáng)衰減一半時(shí)的距離為,由,求得d = 163(m)9-14 已知空氣填充的矩形波導(dǎo)尺寸為,工作頻率。若空氣的擊穿場(chǎng)強(qiáng)為,試求該波導(dǎo)能夠傳輸?shù)淖畲蠊β?。?由于波導(dǎo)是空氣填充,故工作波長(zhǎng)為已知,為了滿足,該波導(dǎo)只能傳播波,其截止波長(zhǎng)為此時(shí),矩形波導(dǎo)能夠傳輸?shù)淖畲蠊β蕿?,式中為波?dǎo)中空氣的擊穿強(qiáng)度,。又知該矩形波導(dǎo)的波阻抗求得該矩形波導(dǎo)能夠傳輸?shù)淖畲蠊β蕿?/p>

11、9-15 若波導(dǎo)中填充介質(zhì)的參數(shù)為,試證由于填充介質(zhì)產(chǎn)生的衰減常數(shù)為解 當(dāng)波導(dǎo)中填充的媒質(zhì)具有一定的電導(dǎo)率時(shí),可以引入等效介電常數(shù),即令。因此,波導(dǎo)中的波數(shù)。已知,那么考慮到通常s we,上式可簡(jiǎn)化為令傳播常數(shù),那么,衰減常數(shù)為9-16 已知空氣填充的銅質(zhì)矩形波導(dǎo)尺寸為,工作于主模,工作頻率。若該波導(dǎo)傳輸功率為,試求: 波導(dǎo)壁產(chǎn)生的衰減常數(shù); 波導(dǎo)中電場(chǎng)及磁場(chǎng)強(qiáng)度的最大值; 波導(dǎo)壁上電流密度的最大值; 每米長(zhǎng)度內(nèi)的損耗功率。解 已知工作于主模的空氣填充的矩形波導(dǎo),波導(dǎo)壁產(chǎn)生的衰減常數(shù)為式中波導(dǎo)壁的表面電阻,工作波長(zhǎng),那么衰減常數(shù)為設(shè)波導(dǎo)中的復(fù)能流密度為,橫截面為,則波導(dǎo)中的傳輸功率為由于波導(dǎo)中

12、填充理想介質(zhì),波阻抗為實(shí)數(shù),橫向電場(chǎng)與橫向磁場(chǎng)的相位相同,則 。已知矩形波導(dǎo)中波強(qiáng)度的橫向分量為考慮到,則由上述場(chǎng)強(qiáng)公式求得因則 那么,當(dāng)傳輸功率P = 1000(W)時(shí),則由此求得波導(dǎo)中電場(chǎng)及磁場(chǎng)強(qiáng)度的最大值分別為根據(jù)波導(dǎo)壁上磁場(chǎng)分量,即可求得波導(dǎo)壁上的表面電流。窄壁上表面電流為其最大值為寬壁上表面電流為因此,寬壁上表面電流的振幅為令,則 由,獲知,為極點(diǎn)。又因計(jì)算表明,當(dāng),;當(dāng),;當(dāng),。由此可見,當(dāng)時(shí),即寬邊中部取得最大值,求得表面電流最大值為因,損耗功率,那么,單位長(zhǎng)度內(nèi)的損耗功率為9-17 試證式(9-8-8)。解 已知表面電流,式中為導(dǎo)體表面的外法線方向上的單位矢量。那么,表面電流的

13、大小為,式中表示表面磁場(chǎng)的切向分量。因此,損耗功率為此面積分應(yīng)沿諧振腔的6個(gè)內(nèi)壁求積,即已知式中則 代入后,求得9-18 推導(dǎo)式(9-8-10)及式(9-8-12)。解 當(dāng)圓波導(dǎo)傳播TM波時(shí),則若諧振腔的長(zhǎng)度為l,則。那么,又知,則諧振頻率為同理,對(duì)于TE波的圓柱諧振腔,可以證明諧振頻率為9-19 已知矩形波導(dǎo)諧振腔的尺寸為,試求發(fā)生諧振的4個(gè)最低模式及其諧振頻率。解 已知矩形波導(dǎo)諧振腔的諧振頻率為當(dāng)腔內(nèi)為真空時(shí),根據(jù)題中給定的尺寸,則諧振頻率為那么,發(fā)生諧振的4個(gè)最低模式為TM110,TE101,TE011,TE111和TM111,對(duì)應(yīng)的諧振頻率分別為;9-20 已知空氣填充的圓波導(dǎo)半徑為1

14、0mm,若用該波導(dǎo)形成諧振腔,試求為了使30GHz電磁波諧振于TM021模式所需的波導(dǎo)長(zhǎng)度。解 已知圓波導(dǎo)諧振腔工作于TM波時(shí),其諧振頻率為若要求,令腔長(zhǎng)為半波導(dǎo)波長(zhǎng),即l = 1,那么,諧振腔的最短長(zhǎng)度d由下式求得d = 10.5(mm)9-21 已知空氣填充的矩形波諧振腔尺寸為,諧振模式為TE102,在保證尺寸不變條件下,如何使諧振模式變?yōu)門E103。解 已知矩形諧振腔的諧振頻率為由此可見,改變腔內(nèi)介質(zhì)的介電常數(shù)即可變更諧振腔的諧振頻率。當(dāng)腔內(nèi)充滿空氣時(shí),諧振于模式的諧振頻率為若腔內(nèi)充滿介質(zhì),諧振于模式的諧振頻率為由f102 = f103,求得填充介質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)。9-22 試證波導(dǎo)諧振

15、腔中電場(chǎng)儲(chǔ)能最大值等于磁場(chǎng)儲(chǔ)能最大值。解 波導(dǎo)諧振腔內(nèi)的電磁場(chǎng)應(yīng)該滿足無(wú)源區(qū)中的麥克斯韋方程,即設(shè)諧振腔的體積為V,則電場(chǎng)最大儲(chǔ)能為,磁場(chǎng)最大儲(chǔ)能為,那么因故 利用矢量恒等式,則式中第一項(xiàng)積分的被積函數(shù)可改寫為 由于腔壁上電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量為零,即故面積分,則考慮到則 9-23 已知空氣填充的黃銅矩形諧振腔的尺寸為,諧振模式為TE111,黃銅的電導(dǎo)率,試求該諧振腔的品質(zhì)因素。解 矩形波導(dǎo)中波的電場(chǎng)與磁場(chǎng)的各分量為 則在諧振模式下的場(chǎng)分量為其電場(chǎng)最大值為 ;電場(chǎng)儲(chǔ)能密度的時(shí)間最大值為,則整個(gè)腔內(nèi)的電場(chǎng)儲(chǔ)能的時(shí)間最大值為已知表面電流,式中為導(dǎo)體表面的外法線方向上的單位矢量。那么,表面電流的大小為,式中表示表面磁場(chǎng)的切向分量。因此,損耗功率為此面積分應(yīng)沿諧振腔的6個(gè)內(nèi)壁求積,即其中 則損耗功率為諧振腔的品質(zhì)因數(shù)為 因,(m),求得品質(zhì)因數(shù)。9-24 試證由理想導(dǎo)電體制成的、介質(zhì)填充的波導(dǎo)諧振腔品質(zhì)因素,式中及分別為填充介質(zhì)的介電常數(shù)及電導(dǎo)率。解 由于諧振腔是理想導(dǎo)體,故腔壁的損耗可以不計(jì),僅需考慮填充介質(zhì)的損耗。已知品質(zhì)因數(shù)為式中 又求得29

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