固體物理學期中試卷

上傳人:wu****ei 文檔編號:249022308 上傳時間:2024-10-27 格式:PPT 頁數:19 大?。?96.50KB
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1、單擊此處編輯母版標題樣式,單擊此處編輯母版文本樣式,第二級,第三級,第四級,第五級,*,填空題,1,)結晶學中,晶胞的選取既要考慮,?,又要考慮,?,2,),面心立方原胞的基矢為,?體心立方原胞基矢為?,晶體結構周期性,晶體的宏觀,對稱性,3,)六角密積屬,晶系,一個晶胞包含,原子。,六角,2,個,4,)金剛石晶體的結合類型是,它有,支格波。,5,)晶格振動的波矢數等于,總格波數,。,晶體結合主要考慮外層價電子與離子實的作用,結合類型:,一、離子鍵結合,二、共價鍵結合,三、金屬鍵結合,四、范德瓦爾鍵結合,五、氫鍵結合,共價結合,6,晶體中包含的原胞數,晶體中原子的自由度數,三維晶格振動,三維復

2、式格子:一個原胞中有,n,個原子,原子的質量,第,l,個原胞的位置,原胞中各原子的位置,各原子偏離格點的位移,位移在,方向的分量,=,x,y,z,第,l,個原胞中第,k,個原子的運動方程:,方程右邊是原子位移的線性齊次函數,其方程解,將方程解代回,3n,個運動方程,3n,個線性齊次方程,有解條件:系數行列式為零,2,的,3,n,次方程,得到,3,n,個,長波極限:,q,0,存在,3,個,j,q,,得到,趨于一致。三個頻率對應的格波(,3,支聲學波)描述的是不同原胞之間的相對運動,3n-3,支長光學波描述一個原胞中,n,個原子的相對運動。,3,n,個線性齊次方程,簡約區(qū)中的波矢,q,數目:簡約區(qū)

3、體積,q,的態(tài)密度,對應一個波矢,q,,有,3,支聲學波和,3,n,-3,支光學波。,總的格波數:,晶格振動波矢總數,=,晶體的原胞數,晶格振動格波總數,=,晶體的自由度數,簡答題,1,)簡述晶體、非晶體、準晶體的結構特征。,1.,晶態(tài),-,晶態(tài)固體材料中的原子有規(guī)律的周期性排列,或稱為長程有序。,2.,非晶態(tài),-,非晶態(tài)固體材料中的原子不是長程有序地排列,但在幾個原子的范圍內保持著有序性,或稱為短程有序。,3.,準晶,-,準晶態(tài)是介于晶態(tài)和非晶態(tài)之間的固體材料,其特點是原子有序排列,但不具有平移周期性。,2,)簡述金屬晶體多為密積結構的原因。,金屬性結合的基本特點是電子的“共有化”,。,在晶

4、體內部,帶正電的原子實浸沒在共有化電子形成的電子云中,負電子云和正原子實之間存在庫侖相互作用,顯然體積愈小負電子云愈密集,庫侖相互作用的庫侖能愈低,表現(xiàn)出使體積盡可能小,,,所以金屬,晶體多,為密積結構,。,3,)分析長光學支格波與長聲學支格波的差別。,長光學支格波的特征是每個原胞內的不同原子做相對振動,振動頻率較高,它包含了晶格振動頻率最高的振動模式,.,長聲學支格波的特征是原胞內的不同原子沒有相對位移,原胞做整體運動,振動頻率較低,它包含了晶格振動頻率最低的振動模式,波速是一常數,.,任何晶體都存在聲學支格波,但簡單晶格,(,非復式格子,),晶體不存在光學支格波,4,)簡述晶格熱容理論中的

5、德拜模型,并在低溫條件下分析。,德拜模型假設:原子的振動不是互相獨立的,晶格是各項同性的連續(xù)介質,格波是彈性波,即以彈性波的色散關系替代晶格格波的色散關系;格波有一最大截止頻率。,晶格熱容滿足:,在低溫極限下結果為:,與,T,3,成正比。符合實驗結果,5,)簡述布洛赫定理。,在周期場中,描述電子運動的薛定諤方程為,周期性勢場為:,布洛赫定理指出,方程的解應滿足:,其中,k,為波矢,,|,k,|=2/,計算與證明,1,)求二維正方格子的倒格子基矢。,根據倒格子定義,有,根據題意有以下方程成立,把,r,0,和,U,的具體數值代入上述方程組,即得:,解方程,可得,該晶體的,體變,模量為:,設:,3,

6、)設質量為,m,的同種原子組成的一維雙原子分子鏈,分子內部的力系數為,1,,分子間相鄰原子的力系數為,2,,分子的兩原子的間距為,d,,晶格常數為,a,。請列出原子運動方程及解的形式;求出格波的振動譜,(,q,),。,第,2n,個原子和第,2n+1,原子的運動方程為:,運動方程的,形式,解為:,格波的振動譜,將解代入,運動,方程,,并整理得,:,最后得到格波頻率,4,)求一維單原子鏈的頻率分布函數。,色散關系:,狀態(tài)密度:,+d,間的振動模數,晶格振動模式密度,根據色散關系計算:,結論:,5,)一維周期場中電子的波函數應當滿足布洛赫定理。若晶格常數為,a,,電子的波函數為,(其中,f,為某個確定的函數),求電子波矢。,

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