【中國科學(xué)技術(shù)大學(xué)物理化學(xué)課件】第3章 - 統(tǒng)計(jì)熱力學(xué)基礎(chǔ)絎

上傳人:飛****9 文檔編號(hào):22413486 上傳時(shí)間:2021-05-25 格式:PPT 頁數(shù):23 大?。?56.50KB
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1、第 三 章 統(tǒng) 計(jì) 熱 力 學(xué) 基 礎(chǔ)一 、 統(tǒng) 計(jì) 體 系 的 分 類 定 位 體 系 : 粒 子 可 以 分 辨 , 如 晶 體 ;非 定 位 體 系 : 粒 子 不 可 分 辨 , 如 氣 體 。 獨(dú) 立 子 體 系 : 如 理 想 氣 體 ;非 獨(dú) 立 子 體 系 : 如 實(shí) 際 氣 體 、 液 體 等 。 二 、 微 觀 狀 態(tài) 和 宏 觀 狀 態(tài) n 體 系 的 宏 觀 狀 態(tài) 由 其 宏 觀 性 質(zhì) ( T、 P、 V 等 ) 來 描 述 ;n 體 系 的 微 觀 狀 態(tài) 是 指 體 系 在 某 一 瞬 間 的 狀 態(tài) ;u在 經(jīng) 典 力 學(xué) 中 體 系 的 微 觀 狀 態(tài) 用

2、相 空 間 來 描 述 ;u在 量 子 力 學(xué) 中 體 系 的 微 觀 狀 態(tài) 用 波 函 數(shù) 來 描 述 ;n 相 應(yīng) 于 某 一 宏 觀 狀 態(tài) 的 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) ( ) 是 個(gè) 很 大 的數(shù) , 若 知 體 系 的 值 , 則 由 玻 爾 茲 曼 公 式 : kS ln B可 計(jì) 算 體 系 的 熵 。 三 、 分 布 ( 構(gòu) 型 、 布 居 ) n 一 種 分 布 : 指 N 個(gè) 粒 子 在 許 可 能 級(jí) 上 的 一 種 分 配 ;n 每 一 種 分 布 的 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) ( ti) 可 用 下 列 公 式 計(jì) 算 : 定 位 體 系 : i iNii NgNt i! 非

3、 定 位 體 系 : i iNii Ngt i! 四 、 最 概 然 分 布 n 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) ( ti) 最 多 的 分 布 稱 最 概 然 分 布 ;n 可 以 證 明 : 當(dāng) 粒 子 數(shù) N 很 大 時(shí) , 最 概 然 分 布的 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) ( tmax) 幾 乎 等 于 體 系 總 的 微 觀狀 態(tài) 數(shù) ( ) 。 五 、 熱 力 學(xué) 概 率 和 數(shù) 學(xué) 概 率 n 熱 力 學(xué) 概 率 : 體 系 的 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) ( ) 又 稱 熱 力 學(xué)概 率 , 它 可 以 是 一 個(gè) 很 大 的 數(shù) ;n 數(shù) 學(xué) 概 率 : 數(shù) 學(xué) 概 率 ( P ) 的 原 始 定 義

4、是 以 事 件 發(fā) 生的 等 可 能 性 為 基 礎(chǔ) 的 。 某 種 分 布 出 現(xiàn) 的 數(shù) 學(xué) 概 率 為 : 體 系 總 的 熱 力 學(xué) 概 率某 種 分 布 的 熱 力 學(xué) 概 率P且 有 : 0 P 1 六 、 統(tǒng) 計(jì) 熱 力 學(xué) 的 基 本 假 定 n 在 U、 V、 N 一 定 的 體 系 中 , 每 一 種 微 觀 狀 態(tài) 出現(xiàn) 的 概 率 相 等 ( 等 概 率 原 理 ) 。n 體 系 的 宏 觀 量 是 相 應(yīng) 微 觀 量 的 統(tǒng) 計(jì) 平 均 值 , 如用 表 示 某 一 宏 觀 量 , 則 i iiAPAn Pi 是 體 系 第 i 個(gè) 微 態(tài) 出 現(xiàn) 的 概 率 ; A

5、i 是 相 應(yīng) 物 理量 在 第 i 個(gè) 微 態(tài) 中 的 取 值 。 七 、 玻 爾 茲 曼 分 布n 玻 爾 茲 曼 分 布 是 自 然 界 最 重 要 的 規(guī) 律 之 一 , 其 數(shù)學(xué) 表 達(dá) 為 : i Tk/i Tk/ii Bi BiegegNN n 玻 爾 茲 曼 分 布 是 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) 最 多 ( 由 求 ti 極 大 值得 到 ) 的 一 種 分 布 ; 根 據(jù) 等 概 率 原 理 , 玻 爾 茲 曼分 布 為 最 概 然 分 布 ; ( 定 位 或 非 定 位 ) n 通 過 摘 取 最 大 相 原 理 可 證 明 : 在 粒 子 數(shù) N 很 大( N 1024) 時(shí)

6、, 玻 爾 茲 曼 分 布 的 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) (tmax)幾 乎 可 以 代 表 體 系 的 全 部 微 觀 狀 態(tài) 數(shù) ();n 故 玻 爾 茲 曼 分 布 即 為 宏 觀 平 衡 分 布 。n 在 A、 B 兩 個(gè) 能 級(jí) 上 粒 子 數(shù) 之 比 : Tk/B Tk/A BB BABA eg egNN n 玻 色 -愛 因 斯 坦 統(tǒng) 計(jì) *; ( 如 空 腔 輻 射 的 頻 率 分 布 ))/1(1 Tke gN Biii n 費(fèi) 米 -狄 拉 克 統(tǒng) 計(jì) *( 金 屬 半 導(dǎo) 體 中 的 電 子 分 布 )1 ie gN ii iN 由 gi Ni e i 1 1 e i 1 e

7、 i 當(dāng) 溫 度 不 太 高 或 壓 力 不 太 高 時(shí) , 上 述 條 件 容 易 滿 足 。 此 時(shí) 玻 色 -愛 因 斯 坦 及 費(fèi) 米 -狄 拉 克 統(tǒng) 計(jì) 可 還 原 為 玻 爾茲 曼 統(tǒng) 計(jì) 。 八 、 分 子 配 分 函 數(shù) q 的 定 義 i T/ki Biegq i 為 能 級(jí) i 的 能 量 ;gi 為 能 級(jí) i 的 簡(jiǎn) 并 度 i T/k Bieq i 量 子 態(tài) i 的 能 量 配 分 函 數(shù) q 是 無 量 綱 量 , 是 對(duì) 體 系 中 一 個(gè) 粒子 的 所 有 可 能 狀 態(tài) 的 玻 爾 茲 曼 因 子 求 和 。 由 于 是 獨(dú) 立 粒 子 體 系 , 任 何

8、 粒 子 不 受 其 它 粒子 存 在 的 影 響 , 所 以 q 這 個(gè) 量 是 屬 于 一 個(gè) 粒子 的 , 與 其 余 粒 子 無 關(guān) , 故 稱 之 為 粒 子 的 配分 函 數(shù) 。 九 、 分 子 配 分 函 數(shù) q 的 表 達(dá) 式 1. 平 動(dòng) : 當(dāng) 所 有 的 平 動(dòng) 能 級(jí) 幾 乎 都 可 被 分 子 達(dá) 到 時(shí) : 一 維 : lh Tmkq 2 Bt 1/2)2(二 維 : 三 維 : Ah T2mq 2 Bt Vh T2mq 2 Bt 3/2)( 2. 振 動(dòng) : n 雙 原 子 分 子 T Thhv vvBB eeeeq TkTk /2/2/ 11 為 振 動(dòng) 特 征

9、 溫 度vv kh Bn 線 型 多 原 子 53 1 21ni /h/hv TkTk Bi Bieeqn 非 線 多 原 子 型 63 1 21ni /h/hv TkTk Bi Bieeq 3. 轉(zhuǎn) 動(dòng) : n 線 型 rr Th TIkq B 228 為 轉(zhuǎn) 動(dòng) 特 征 溫 度 r22r 8 Ikh Bn 非 線 型 2/13 2/32r )()2(8 zyx IIIh Tkq B 對(duì) 稱 數(shù) : 同 核 雙 原 子 為 2; 異 核 雙 原 子 為 1。 4. 電 子 ( 基 態(tài) ) 運(yùn) 動(dòng) : T/ke Beeq 0)12( j ( j 為 量 子 數(shù) )5. 原 子 核 ( 基 態(tài)

10、) 運(yùn) 動(dòng) : T/knn Beeq 0)12( S ( Sn 為 核 自 旋 量 子 數(shù) ) 十 、 能 級(jí) 能 量 計(jì) 算 公 式 : n 平 動(dòng) : )cnbnan(mh zy2xt 2222228 n 振 動(dòng) : hv v )21( n 轉(zhuǎn) 動(dòng) : I8hJJr 221)( 十 一 、 配 分 函 數(shù) q 的 分 離 : q = q n q e q t q v q rn 這 是 配 分 函 數(shù) 的 重 要 性 質(zhì) 。十 二 、 利 用 配 分 函 數(shù) q 直 接 計(jì) 算 體 系 的 宏 觀 性 質(zhì) n 熱 力 學(xué) 函 數(shù) 表 達(dá) 式 : (定 位 ) NB qTkF ln- (非 定

11、位 )N!qTkF NB ln- )()ln(ln 定 位NV,TqTNkqkS BNB )()ln(!ln 非 定 位NV,TqTNkNqkS BNB )()ln(ln 定 位 NT,VqTVNkqTkG BNB )()ln(!ln 非 定 位NT,VqTVNkNqTkG BNB )()ln( 定 位 或 非 定 位NV,TqTNkU B 2 )()ln()ln( 定 位 或 非 定 位NT,NV, VqTVNkTqTNkH BB 2 )()ln( 定 位 或 非 定 位NT,VqTNkP B )()ln( 定 位 或 非 定 位VB NV,TqTNkTC 2v n 從 這 些 公 式 可

12、以 看 出 , 由 熱 力 學(xué) 第 一 定 律引 出 的 函 數(shù) U、 H、 Cv 在 定 位 和 非 定 位 體系 中 表 達(dá) 式 一 致 ;n 而 由 熱 力 學(xué) 第 二 定 律 引 出 的 函 數(shù) S、 F、 G 在 定 位 和 非 定 位 體 系 中 表 達(dá) 式 不 一 致 , 但兩 者 僅 相 差 一 些 常 數(shù) 項(xiàng) 。 例 1:n 雙 原 子 分 子 Cl2的 振 動(dòng) 特 征 溫 度 v = 803.1 K , 用統(tǒng) 計(jì) 熱 力 學(xué) 方 法 求 算 1 mol 氯 氣 在 50 時(shí) 的 CV,m 值 。 ( 電 子 處 在 基 態(tài) ) 答 q = qt.qr.qv U = RT2(

13、lnq/T)V (lnq/T)V = (lnqt/T) V + (lnqr/T)V + (lnqv/T)V = (3/2T) + (1/T) + (1/2)h/(kT2)+ h/(kT2) / exp(h/kT)-1所 以 U = (5/2)RT + (1/2)Lh + Lh/exp(h/kT)-1 C V = (U/T)V = 25.88 JK-1mol-1 例 2. n O2的 v = 2239 K, I2的 v = 307 K, 問 什 么 溫 度 時(shí) 兩 者 有 相 同的 熱 容 ? (不 考 慮 電 子 的 貢 獻(xiàn) ) 答 n 若 平 動(dòng) 和 轉(zhuǎn) 動(dòng) 能 經(jīng) 典 處 理 , 不 考 慮 O2的 電 子 激 發(fā) 態(tài) ,這 樣 兩 者CV的 不 同 只 是 振 動(dòng) 引 起 , 選 振 動(dòng) 基 態(tài) 為 能 量 零 點(diǎn) 時(shí) , UV,m = Lh/exp(r/T)-1n CV,m( )=(UV,m/T)V,N =R(v/T)2exp(v/T) / exp(v/T)-12 n 由 于 兩 者 v不 同 , 故 不 可 能 在 某 一 個(gè) T 有 相 同 的 CV,m( )。 但當(dāng) T , exp(v/T) 1 +v/ T 時(shí) , CV,m( ) R, 即 溫 度 很高 時(shí) 兩 者 有 相 同 的 CV,m( )。

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