氣體可逆膨脹壓縮過程理想氣體絕熱過程方程

§ 2.6氣體可逆膨脹壓縮過程，理想氣體絕熱過程方程式1. 可逆過程若系統(tǒng)由始態(tài)到終態(tài)的過程是由一連串無限鄰近且無限接近于平衡的狀態(tài)構(gòu)成，則這樣的過程稱為可逆過程。筑說明（可逆過程詳細說明）肋學(xué)可逆邂賄下艦佛或（i）崔齡讖樣粥部無雌肝平鮒（ii）健個遛杓緘輛躺鋼互惰硼毓弭舫珊邇拋麻雌勵騰的顒'壓力分別聯(lián)鈾顒、 動融那可熾跡即1SU=B p8U"p（iii）瑚和確耀摭益萌辭箍飆飯方罅步回事氈柳握蘇脫敘可翹醍-轉(zhuǎn)禮般帖不 議際匙碗隔蔽翱的期發(fā)主貌越帖曲聃順內(nèi)匙解織糕伽制炳軸自由鋼邂醍不 可翹私而肋字抽可翹醍無聽師訓(xùn)懿際上稠止述贛融力號不紅惘翹鼬鵜隸無限翔 順才鱷継抹般1b也腥-觥力學(xué)邂詢以髓-酗粒瞇齡可動和埶顯羅近解髒件下發(fā) 生怫烈側(cè)癮竝欺線鈾黠?觸按斛瀚刺瀏聊捉麟近于孵平鮒飆戲生撤學(xué)議制2、氣體可逆膨脹壓縮過程設(shè)一個貯有一定量氣體的氣缸，截面積為A，與一定溫熱源相接觸，如圖2-6所示。i）將活塞上的重物同時取走三個，過程中系統(tǒng)對環(huán)境作功-吩朋厶耳嶺汕）（請看動畫）（ii）將活塞上重物分三次逐一取走，如圖2-6 （ c）所示，外壓由pl分段經(jīng)p'，p降到p2，氣體由V1分段經(jīng)V，V （每段膨脹后溫度都回到T），這時系統(tǒng)對環(huán)境作功.（請看動畫）（請看視頻）（iii） 設(shè)想活塞上放置一堆無限微小的砂粒。 系統(tǒng)的壓力p與此時的外壓psu相差極為微小，可 以看作psu = p。由于每次膨脹的推動力極小，過程的進展無限慢，系統(tǒng)與環(huán)境無限趨近于熱平衡，可以看作T= Tsu。此過程由一連串無限鄰近且無限接近于平衡的狀態(tài)構(gòu)成。（請看動畫）（請看視頻）在上述過程中，系統(tǒng)對環(huán)境作功：-附訂;UefpW與過程（i）、（ii）相比較，在定溫條件下，在無摩擦的準靜態(tài)過程中，系統(tǒng)對環(huán)境作功（W）為最大。応噴吻 無轉(zhuǎn)力的鶴態(tài)過碗有-個重諭觸：獺職由翎鼬縊顒齡粉回畠胃到系卿礪臧裁輜狀荻 例如腔由上迷過程般瓠在蘇上蒯卜勅-麻躺小的釦外壓黠趾2城亦 錨剛壓犍到內(nèi)外壓川睜氣 統(tǒng)到輜平斷狀蕊朗可以將賺扉蛙的-卿砂佗處摘來蛙時的歆）加上，氣體琳壓籍快默類躺玻 序?qū)⒖h畦飆砂僭處在蘇畦M不同齟逼-砸到議上，氣體將回臨來的狀斂彌申除額外魏的那麻限 齟的刪訊-定歆熾這匪全可以躅的），縣傾原了。馳具體曲可以關(guān)同樣的馳。在北過程酬-顧，赭 壓力與外壓能極戲 職看阮up同樣可熾帥譏u誦抓 礪對系統(tǒng)作馳：州州 （b）由採同-定翩薛務(wù)它正聘于酬遽轄輛外辭的咖財幽所癥-壓刪缺系境回到 粘同帕馳鯛"上總壓齟程也匙SK過師府定爲壓編來認無摩勵鶴紈帥環(huán)翩隸隹的加1盤小。3. 理想氣體恒溫可逆過程可逆過程，因psu = p，則由式(2-4)，有過程中各狀態(tài)的P和叭可以用物態(tài)方程聯(lián)系起來，例如V) ?則對于理想氣體的斶脹，由p¥ = nRT得還需知過程中T與前的關(guān)茉才能求出上謎穆分。對于理想氣體定溫膨脹，T為恒量，得叫dZ小乙W = -nRT =-nRTn 比V叭1( 2-7)理想氣體任何單純的p，V，T變化 U,AH的計算對理想氣體的單純因為理想氣體的熱力學(xué)能及焓只是溫度的函數(shù)，所以式(1-22)及(1-23)p，V，T變化(包括定壓、定容、定溫、絕熱)均適用。4、理想氣體的絕熱過程(i) 理想氣體絕熱過程的基本公式W= n CV，m(T2 T1)(2-33 )(ii) 理想氣體絕熱可逆過程方程式lnT + ( 丫 一 1) lnV= 常數(shù) (2-34)或 TVy -1 =常數(shù)(2-35)pVnRT以T= ，V=代入式(2-34)，得“(2-36 )W =0,理式(1-35 )，(1-36 )叫理想氣體絕熱可逆過程方程式。應(yīng)用條件必定是：封閉系統(tǒng)， 想氣體，絕熱，可逆過程。理想氣體絕熱可逆過程的體積功由體積功的定義，對可逆過程將pV g =常數(shù)代入，積分后得y-i也丿或L（2-37）